О происхождении электрического заряда

Здесь ε0 – электрическая постоянная, |е| = 1.60217653(14)·10 - 19. Отметим, что параметр l 2 в (5) характеризует величину вакуумной электрической проводимости, что соответствует z = f (l)).

В любом источнике тока можно выделить устройство, имеющее подобие вакуумного диода, которое определяет величину внутреннего вакуумного сопротивления этого источника. Поэтому обнаружение нелинейных явлений не является простым делом.

Реально при протекании постоянного тока по проводу имеет место не только ускорение электронов под действием поля, а также и отбор тех электронов, которые имеют скорость, направленную к положительному концу провода. Рассеяние энергии этих электронов с выделением тепла имеет место на заключительном этапе, когда происходит столкновение отобранных электронов с фононами и другими препятствиями, существующими внутри провода.

Как показывает анализ, подобные процессы, когда поле отбирает соответствующие частицы, (эти процессы можно определить как “вариационные процессы”) характерны для большинства явлений электродинамики, в частности, для скин-эффекта, для индукционных явлений, когда ЭМВ излучаемые одним проводом, наводят поле в другом проводе. Таким образом, природа экономит на всем, и в первую очередь, на энергии. Она при случае, когда существуют электроны, слабо взаимодействующие со средой, берет внутреннюю энергию среды в кредит. При этом величина кредита задает интенсивность, протекающих процессов.

Такие процессы осуществляются с помощью ЭМВ. Это значит, что поле есть среда, заполненная ЭМВ, реальными ЭМВ. О конкретных параметрах этих волн, в частности, о длине основной волны естественного электростатического поля, речь пойдет ниже.

1.5. Для объемно – однородного поля (такое поле существует в вакуумном диоде вблизи его анода) следует использовать в соотношении (5) вместо коэффициента 4/9 единицу.

Произвол в выборе константы ε0 для объемно-однородного поля в системе DS1 устраняется при условии |l 2| = |ε 0|, которое позволяет из (5) найти теоретическую величину электрического заряда электрона:

e0 = k1Iw2me/(2U 3) = 4.5546915(90)·10 – 31c

Здесь k1 - коэффициент, I w - вакуумный ток, |I w| = |U | = |k1| = 1.

1.6. При условии, что для идеализированного провода |l 2|= 4/9|ε0|, u/2 = u11, из (3) найдем практическую величину используемого в СИ стандарта разности потенциалов deltaU = deltaU0:

deltaU0 = (2/3)|ε 0|1/2u11 = 1.983732 ·10 - 6 м/с

Из анализа (4) видно, что при |P| =|z| = 1,|nu 2 е/4| = 1,|deltaU|= |deltaU0| = b.

Следовательно, при стандартных значениях всех параметров в (4), включая и |deltaU|= 1, константа b 2 может отражать только величину заряда электрона в системе DS1: е1 = eb 2 = 6.3048767(56) · 10 - 31с.

1.7. Эталон ЭС 1Ом, в качестве которого принят провод из ртути, находящейся при 273K, выбран произвольно, - исходя из практических удобств. Удельное ЭС ртути при 273K bm = 9.6 ·10 - 7Ом м.

Используя вместо стандарта 1ом стандарт u11, можно найти, что в системе DS1 коэффициент b = |bm|. В конечном итоге практическое значение электрического заряда электрона оказывается равным е2 = |bm|2е = 5.908(40) ·10 - 31с.

Такой результат, - близость величин е1 и е2 - обусловлен тем обстоятельством, что стандарт 1ом выбран как образец, имеющий длину близкую к стандарту длины (l = 1.063l11). Как показывает анализ, если бы длина эталона 1ом была равной 1м, то модифицированное значение е2 было бы равным 1.063е2 = 6.280(43)·10 - 31с.

1.8. В системе DS1 размерность электрического заряда совпадает с размерностью импульса. Найдем длину волны, соответствующую элементарному электрическому заряду как импульсу волны-частицы:

λp = h/e1 = 1.0509441(11) · 10 -3м

Здесь h = 6.6260693(11) · 10 - 34 м с - постоянная Планка.

Рассмотрим энергетические характеристики вакуума, заполненного веществом и реликтовым излучением.

Найдем длину волны, соответствующую максимуму функции Планка при температуре реликтового излучения (закон смещения Вина):

λr = hc/(4.965112kT) = 1.063(13) ·10 -3м

Здесь T = 2.725(37)K - температура реликтового излучения, с – скорость света в вакууме, k = 1.380652(90) · 10 - 23 Дж/К, - постоянная Больцмана.

Константы λp и λr близки по величине. Появляется основание считать, что взаимодействие электрических зарядов обеспечивается с помощью фотонов реликтового излучения. То, есть, вероятностным способом величина элементарного электрического заряда привязана к максимуму функции Планка для реликтового излучения. Таким образом задается интенсивность электромагнитного взаимодействия для случаев, когда поле близко по своим параметрам к объемно однородному полю.

Перейти на страницу: 1 2 3

Дополнительные материалы

Коперник и восприятие его идей в ХХ в.
Среди ученых, родившихся более пятисот лет назад, много ли найдется таких, кого мы знаем не только по имени и чью тень мы призываем на помощь в трудные минуты, когда безмолвствуют живые? Николай Коперник, 525-летие со дня рождения которого ...

Мостовой RC-генератор
Эти генераторы отличаются от релаксационных тем, что в их состав входят электрические цепи или компоненты, обладающие резонансными свойствами. Благодаря им условие возникновения автоколебаний (ку³1, jпот=0.2p) выполняется только в узко ...

Оптические и магнитооптические диски
Первые оптические лазерные диски появились в 1972 году и продемонстрировали большие возможности по хранению информации. Обьемы хранимой на них информации позваляли использовать их для хранения огромных массивов данных ...

Разделы

Электромагнитный импульс как оружие

История вопроса и современное состояние знаний в области эми.

Лабораторные стенды в учебном процессе

Обзор и сравнительный анализ существующих стендов.

Аспекты технического знания

Технический объект и предмет технических наук.

Сварка металлов плавлением

Классификация электрической дуговой сварки.

Распределение примесей в кремнии

Описание процесса зонной плавки и ее математическая модель.



Наука сегодня и вчера - www.anytechnic.ru